Обсуждение:Прецессия ускоренного стрежня

Здравствуйте! Есть два вопроса по поводу написанного.

1. "...Относительно системы $\ \textstyle S$ в момент времени $\ \textstyle t=0$ концы стержней в точке $\ \textstyle A$ и начала систем отсчёта совпадают. Однако, в силу относительности одновременности, вторые концы стержней совпадать не будут. Для неподвижных наблюдателей они оказываются повёрнутыми вокруг точки $\ \textstyle A$..."

Можете, пожалуйста, объяснить это более наглядно?

Стоит прочитать стр.94 (в pdf-ке). Там поднимается вверх летящий горизонтальный стержень. Относительно неподвижных наблюдателей он поворачивается. Тут тот же эффект, но стержень, в общем случае, не горизонтальный.

2. "...Рассмотрим равноускоренное движение стержня, когда скорость и ускорение направлены вдоль стержня. Пусть один из концов стержня движется со следующими скоростью и ускорением:..".

На основании чего подобраны нижеследующие выражения?

См. (2.27), стр.111 с нулевой начальной скоростью (надо поставить ссылку, спасибо).

С уважением, Maxim 13:16, 19 августа 2012 (UTC) .

А где, кстати, находится раздел "Помощь" к этой главе? Maxim 09:00, 21 августа 2012 (UTC) .

Перезалил pdf-файл второй главы с "Помощью" (возможно потребуется релоад нажать, если старая версия в кеше браузера висит). Сергей Степанов 21:07, 21 августа 2012 (UTC)

А как получить величину угла поворота стержня, исходя из уравнения

$\ d\mathbf {s} =-{\frac {\gamma ^{2}}{c^{2}}}(\mathbf {u} \cdot \mathbf {s} )d\mathbf {u}$?

Я записал это уравнение в проекции на вектор $\ d\mathbf {u}$ и при условии инвариантности длины стержня, и получил, что

$\ d\mathbf {s} _{d\mathbf {u} }=d(scos(\varphi ))=-ssin(\varphi )d\varphi =-{\frac {\gamma ^{2}}{c^{2}}}(\mathbf {u} \cdot \mathbf {s} )d\mathbf {u} \Rightarrow tg(\varphi )d\varphi ={\frac {\gamma ^{2}}{c^{2}}}udu$.

Видимо, где-то есть ошибка. Подскажете, где?