Прецессия Томаса/Приложение B. Вигнеровское вращение для стержня — различия между версиями
WikiSysop (обсуждение | вклад) |
WikiSysop (обсуждение | вклад) |
||
Строка 12: | Строка 12: | ||
{| width="100%" | {| width="100%" | ||
| width="90%" align="center"|<math> \mathbf{n}\,d\phi = -\frac{\gamma^2}{\gamma+1}\,[\mathbf{v}\times d\mathbf{v}]. </math> | | width="90%" align="center"|<math> \mathbf{n}\,d\phi = -\frac{\gamma^2}{\gamma+1}\,[\mathbf{v}\times d\mathbf{v}]. </math> | ||
− | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''( | + | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''(123)'''</div> |
|} | |} | ||
Строка 19: | Строка 19: | ||
{| width="100%" | {| width="100%" | ||
| width="90%" align="center"|<math> \gamma_{\mathbf{v}+d\mathbf{v}}=(1-(\mathbf{v}+d\mathbf{v})^2)^{-1/2}\approx (1-\mathbf{v}^2-2\mathbf{v}d\mathbf{v})^{-1/2} \approx \gamma + \gamma^3\mathbf{v}d\mathbf{v}, </math> | | width="90%" align="center"|<math> \gamma_{\mathbf{v}+d\mathbf{v}}=(1-(\mathbf{v}+d\mathbf{v})^2)^{-1/2}\approx (1-\mathbf{v}^2-2\mathbf{v}d\mathbf{v})^{-1/2} \approx \gamma + \gamma^3\mathbf{v}d\mathbf{v}, </math> | ||
− | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''( | + | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''(124)'''</div> |
|} | |} | ||
Строка 26: | Строка 26: | ||
{| width="100%" | {| width="100%" | ||
| width="90%" align="center"|<math> \frac{\gamma_{\mathbf{v}+d\mathbf{v}}}{\gamma_{\mathbf{v}+d\mathbf{v}}+1}\approx\frac{\gamma}{\gamma+1} + \frac{\gamma^3 \,\mathbf{v}d\mathbf{v}}{(\gamma+1)^2}. </math> | | width="90%" align="center"|<math> \frac{\gamma_{\mathbf{v}+d\mathbf{v}}}{\gamma_{\mathbf{v}+d\mathbf{v}}+1}\approx\frac{\gamma}{\gamma+1} + \frac{\gamma^3 \,\mathbf{v}d\mathbf{v}}{(\gamma+1)^2}. </math> | ||
− | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''( | + | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''(125)'''</div> |
|} | |} | ||
Строка 33: | Строка 33: | ||
{| width="100%" | {| width="100%" | ||
| width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}= \mathbf{r}' - \frac{\gamma}{\gamma+1}\, \bigl\{\mathbf{v}(\mathbf{v}\,\mathbf{r}') + \mathbf{v}(d\mathbf{v}\,\mathbf{r}')+ d\mathbf{v}(\mathbf{v}\,\mathbf{r}')\bigr\} -\frac{\gamma^3 \,}{(\gamma+1)^2}\,\mathbf{v}\,(\mathbf{v}\mathbf{r}')\,(\mathbf{v}d\mathbf{v}). </math> | | width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}= \mathbf{r}' - \frac{\gamma}{\gamma+1}\, \bigl\{\mathbf{v}(\mathbf{v}\,\mathbf{r}') + \mathbf{v}(d\mathbf{v}\,\mathbf{r}')+ d\mathbf{v}(\mathbf{v}\,\mathbf{r}')\bigr\} -\frac{\gamma^3 \,}{(\gamma+1)^2}\,\mathbf{v}\,(\mathbf{v}\mathbf{r}')\,(\mathbf{v}d\mathbf{v}). </math> | ||
− | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''( | + | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''(126)'''</div> |
|} | |} | ||
Строка 40: | Строка 40: | ||
{| width="100%" | {| width="100%" | ||
| width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}' = \mathbf{r}'' + [\mathbf{n}\times\mathbf{r}'']\,d\phi, </math> | | width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}' = \mathbf{r}'' + [\mathbf{n}\times\mathbf{r}'']\,d\phi, </math> | ||
− | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''( | + | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''(127)'''</div> |
|} | |} | ||
Строка 47: | Строка 47: | ||
{| width="100%" | {| width="100%" | ||
| width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}' = \mathbf{r}''+ \frac{\gamma^2}{\gamma+1}\bigl\{\mathbf{v}(\mathbf{r}''d\mathbf{v})-(\mathbf{r}''\mathbf{v})d\mathbf{v}\bigr\}. </math> | | width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}' = \mathbf{r}''+ \frac{\gamma^2}{\gamma+1}\bigl\{\mathbf{v}(\mathbf{r}''d\mathbf{v})-(\mathbf{r}''\mathbf{v})d\mathbf{v}\bigr\}. </math> | ||
− | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''( | + | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''(128)'''</div> |
|} | |} | ||
Строка 54: | Строка 54: | ||
{| width="100%" | {| width="100%" | ||
| width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}= \mathbf{r}'' -\frac{\gamma}{\gamma+1}\mathbf{v}(\mathbf{v}\mathbf{r}'') - \gamma (\mathbf{v}\mathbf{r}'')d\mathbf{v}, </math> | | width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}= \mathbf{r}'' -\frac{\gamma}{\gamma+1}\mathbf{v}(\mathbf{v}\mathbf{r}'') - \gamma (\mathbf{v}\mathbf{r}'')d\mathbf{v}, </math> | ||
− | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''( | + | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''(129)'''</div> |
|} | |} | ||
Строка 63: | Строка 63: | ||
{| width="100%" | {| width="100%" | ||
| width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}= \bar{\mathbf{r}}' - \frac{\gamma}{\gamma+1}\,\mathbf{v}(\mathbf{v}\,\bar{\mathbf{r}}'). </math> | | width="90%" align="center"|<math> \mathbf{r}= \bar{\mathbf{r}}' - \frac{\gamma}{\gamma+1}\,\mathbf{v}(\mathbf{v}\,\bar{\mathbf{r}}'). </math> | ||
− | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''( | + | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''(130)'''</div> |
|} | |} | ||
Строка 70: | Строка 70: | ||
{| width="100%" | {| width="100%" | ||
| width="90%" align="center"|<math> \frac{d\mathbf{s}}{dt} = - \gamma^2\,(\mathbf{v}\mathbf{s})\,\mathbf{a}. </math> | | width="90%" align="center"|<math> \frac{d\mathbf{s}}{dt} = - \gamma^2\,(\mathbf{v}\mathbf{s})\,\mathbf{a}. </math> | ||
− | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''( | + | | <div width="10%" align="right" style="color:#0000CC">'''(131)'''</div> |
|} | |} | ||
Версия 19:47, 13 марта 2011
Приложение A: Вигнеровское вращение << | Оглавление | >> Литература |
---|
Приведём ещё один вывод уравнения (), описывающего изменение вектора , связанного со стержнем при его криволинейном движении. При этом, в явном виде будет использоваться вигнеровское вращение.
Запишем выражение для угла вигнеровского поворота (), полученное в приложении А:
(123)
|
Этот угол является поворотом, выполняемым после лоренцевского буста со скоростью (), равной . Фактор Лоренца для такой скорости равен:
(124)
|
где . Соответственно:
(125)
|
Обозначим со штрихами координаты преобразования с . Делая в () замену ) и сохраняя первый порядок малости по , получаем ориентацию осей системы координат с изменённой скоростью:
(126)
|
Поворот, на угол осуществляет преобразование . Обратное преобразование получается заменой :
(127)
|
или, используя выражение для угла ():
(128)
|
Подставляя в (), получаем:
(129)
|
где сохранён первый порядок малости по .
До изменения скорости координаты были равны:
(130)
|
Если координаты стержня в движущейся системе отсчёта до изменения скорости и после изменения остались неизменными, то для неподвижных наблюдателей их изменение описывается разностью уравнений () и (). Учитывая и вводя вектор, соединяющий концы стержня мы снова приходим к уравнению ():
(131)
|
Наглядно вращение движущейся с переменной скоростью НИСО изображено на рисунке . Если ИСО движется относительно с произвольной скоростью , то линии координатной сетки будут определённым образом "сплюснуты" и повёрнуты относительно лабораторной системы отсчёта (первая картинка). Если скорость системы изменяется, то координатная сетка получает новый поворот и деформацию (вторая картинка). Если некоторый вектор имеет фиксированные координаты в движущейся системе отсчёта, то, в результате изменения скорости, они изменятся относительно лабораторной системы.
Рисунок 15. При изменение скорости системы отсчёта происходит вигнеровский поворот и лоренцевская деформация координатной сетки.
Это изменение, вообще говоря, зависит от того, как получается система . Если с системой она составляет чистый буст (подход Джексона, см. приложение А), то относительно лабораторной системы вигнеровского вращения нет и поворот будет возникать только в результате эффекта лоренцевского сокращения длины. В случае же, если получается чистым бустом из системы , то относительно будет наблюдаться как вигнеровское вращение, так и деформация координатной сетки, обусловленная лоренцевским сокращением длины. Именно второй случай был рассмотрен выше.
Приложение A: Вигнеровское вращение << | Оглавление | >> Литература |
---|