Поле точечного заряда — различия между версиями

Материал из synset
Перейти к: навигация, поиск
Строка 9: Строка 9:
 
Единичный вектор <math>\vec{n}=\vec{r}/r</math> направлен от заряда к точке измерения напряжённости поля. Если ввести угол <math>\theta</math> между векторами <math>\vec{v}</math> и  
 
Единичный вектор <math>\vec{n}=\vec{r}/r</math> направлен от заряда к точке измерения напряжённости поля. Если ввести угол <math>\theta</math> между векторами <math>\vec{v}</math> и  
 
<math>\vec{n}</math>, то <math>[\vec{n}\times\vec{v}]^2=v^2\sin^2\theta</math>.
 
<math>\vec{n}</math>, то <math>[\vec{n}\times\vec{v}]^2=v^2\sin^2\theta</math>.
Напряжённость электрического поля, при фиксированном расстоянии от заряда, минимальна в точках находящихся на линии движения заряда, и максимальна в плоскости перпендикулярной скорости и проходящей через заряд. Магнитная индукция, в силу векторного произведения, перпендикулярна как скорости, так и электрическому полю. Так как заряд движется, в фиксированной точке пространства электрическое и магнитное поле изменяются со временем.  
+
Напряжённость электрического поля, при фиксированном расстоянии от заряда, минимальна в точках находящихся на линии движения заряда, и максимальна в плоскости перпендикулярной скорости и проходящей через заряд. Магнитная индукция, в силу векторного произведения, перпендикулярна скорости и электрическому полю. Так как заряд движется, в фиксированной точке пространства электрическое и магнитное поле изменяются со временем.  
 
Они удовлетворяют уравнениям Максвелла с плотностью заряда и тока пропорциональных дельта функции Дирака:
 
Они удовлетворяют уравнениям Максвелла с плотностью заряда и тока пропорциональных дельта функции Дирака:
 
:<math>\rho(\vec{r})=Q\delta(\vec{r}-\vec{r}_0),~~~~~~~~~~~\vec{j}(\vec{r})=Q\vec{v}\delta(\vec{r}-\vec{r}_0)</math>,
 
:<math>\rho(\vec{r})=Q\delta(\vec{r}-\vec{r}_0),~~~~~~~~~~~\vec{j}(\vec{r})=Q\vec{v}\delta(\vec{r}-\vec{r}_0)</math>,

Версия 20:03, 24 марта 2010

Точечный заряд , неподвижный в данной инерциальной системе отсчёта, создаёт вокруг себя только электрическое поле, напряжённость которого выражается законом Кулона:

,

где в системе СГС коэффициент , а в системе СИ . Вектор направлен от заряда к точке измерения напряжённости поля.

Если заряд движется с постоянной скоростью , то вокруг него возникает магнитное поле , а напряжённость электрического перестаёт быть сферически симметричной:

,

где - скорость света, а коэффициент в системе СГС и в системе СИ. Единичный вектор направлен от заряда к точке измерения напряжённости поля. Если ввести угол между векторами и , то . Напряжённость электрического поля, при фиксированном расстоянии от заряда, минимальна в точках находящихся на линии движения заряда, и максимальна в плоскости перпендикулярной скорости и проходящей через заряд. Магнитная индукция, в силу векторного произведения, перпендикулярна скорости и электрическому полю. Так как заряд движется, в фиксированной точке пространства электрическое и магнитное поле изменяются со временем. Они удовлетворяют уравнениям Максвелла с плотностью заряда и тока пропорциональных дельта функции Дирака:

,

где - текущее положение заряда.

На пробный заряд , двигающейся в той же системе отсчёта со скоростью действует сила Лоренца:

.

Она может быть получена при помощи преобразований Лоренца из закона Кулона и принципа инвариантности заряда[Берклеевский курс]. В этом смысле магнитное поле, по своей природе является релятивистским эффектом.

Если точечный заряд двигается с ускорением, то создаваемое им поле зависит не только от скорости, но и от ускорения. Составляющая поля зависящая от ускорения соответствует излечению электромагнитной волны [Ландау]