Обсуждение:Электромагнитная масса — различия между версиями

Материал из synset
Перейти к: навигация, поиск
(По поводу интегралов)
(По поводу интегралов)
Строка 2: Строка 2:
 
: Всё зависит от того, что называть формальностью. Вокруг заряженной частицы есть поле. Это поле обладает энергией. Поэтому для измерения скорости заряженной частицы требуется приложить большую силу, чем для незаряженной с "той же" массой. Хотя, конечно, экспериментально отделить "механическую"  массу от электромагнитной нельзя. Мы не умеем отключать и включать заряд частиц, без изменения их природы. Поэтому дело это темное. :) [[Участник:WikiSysop|Сергей Степанов]] 20:24, 14 ноября 2012 (UTC)
 
: Всё зависит от того, что называть формальностью. Вокруг заряженной частицы есть поле. Это поле обладает энергией. Поэтому для измерения скорости заряженной частицы требуется приложить большую силу, чем для незаряженной с "той же" массой. Хотя, конечно, экспериментально отделить "механическую"  массу от электромагнитной нельзя. Мы не умеем отключать и включать заряд частиц, без изменения их природы. Поэтому дело это темное. :) [[Участник:WikiSysop|Сергей Степанов]] 20:24, 14 ноября 2012 (UTC)
 
==По поводу интегралов==
 
==По поводу интегралов==
Такой вопрос: как именно в интеграле <math>\ (5.105)</math> получилось именно такое значение? Для него я получил, направив вектор скорости по оси z в момент времени t = 0,
+
Такой вопрос: как именно в интегралах <math>\ (5.104), (5.105)</math> получились именно такие значения? Для них я получил, направив вектор скорости по оси z в момент времени t = 0,
  
<math>\ \int \eta^{0}\mathbf \eta f(\eta^{2})d^{3}\mathbf r = \frac{v}{c}\int z \left(\mathbf r - \frac{(\mathbf v \cdot \mathbf r )\mathbf v}{c^{2}} \right)f(-r^{2} - \frac{\gamma^{2}v^{2}}{c^{2}}z^{2})d^{3}\mathbf r = \mathbf k \frac{v}{c}\int z \left( z - z \frac{v^{2}}{c^{2}}\right)f(-r^{2} - \frac{\gamma^{2}v^{2}}{c^{2}}z^{2})d^{3}\mathbf r = |z -> \frac{z}{\gamma}, d^{3}\mathbf r -> \frac{d^{3}\mathbf r}{\gamma}| = </math>
+
<math>\ \int \eta^{0}\mathbf {\eta} f(\eta^{2})d^{3}\mathbf r = \frac{v}{c}\int z \left(\mathbf r - \frac{(\mathbf v \cdot \mathbf r )\mathbf v}{c^{2}} \right)f(-r^{2} - \frac{\gamma^{2}v^{2}}{c^{2}}z^{2})d^{3}\mathbf r = \mathbf k \frac{v}{c}\int z \left( z - z \frac{v^{2}}{c^{2}}\right)f(-r^{2} - \frac{\gamma^{2}v^{2}}{c^{2}}z^{2})d^{3}\mathbf r = |z -> \frac{z}{\gamma}, d^{3}\mathbf r -> \frac{d^{3}\mathbf r}{\gamma}| = </math>
  
<math>\ = \frac{\mathbf v}{c \gamma}\int z^{2}f(-r^{2})d^{3}\mathbf r = \frac{4 \pi \mathbf v}{3 c \gamma}\int f(-r^2 )r^{4}dr</math>.
+
<math>\ = \frac{\mathbf v}{c \gamma^{3}}\int z^{2}f(-r^{2})d^{3}\mathbf r = \frac{4 \pi \mathbf v}{3 c \gamma}\int f(-r^{2})r^{4}dr</math>.
  
Можете подсказать, где есть ошибки? [[Участник:Maxim|Maxim]] 11:27, 10 февраля 2013 (UTC).
+
Можете подсказать, где есть ошибки? Основное, из-за чего и расходится мой результат с результатом <math>\ (5.105)</math>, это замена <math>\ z = \frac{z'}{\gamma}</math>. [[Участник:Maxim|Maxim]] 11:27, 10 февраля 2013 (UTC).

Версия 12:00, 10 февраля 2013

А ведь введение электромагнитной массы - чистая формальность? Maxim 05:09, 14 ноября 2012 (UTC) .

Всё зависит от того, что называть формальностью. Вокруг заряженной частицы есть поле. Это поле обладает энергией. Поэтому для измерения скорости заряженной частицы требуется приложить большую силу, чем для незаряженной с "той же" массой. Хотя, конечно, экспериментально отделить "механическую" массу от электромагнитной нельзя. Мы не умеем отключать и включать заряд частиц, без изменения их природы. Поэтому дело это темное. :) Сергей Степанов 20:24, 14 ноября 2012 (UTC)

По поводу интегралов

Такой вопрос: как именно в интегралах получились именно такие значения? Для них я получил, направив вектор скорости по оси z в момент времени t = 0,

.

Можете подсказать, где есть ошибки? Основное, из-за чего и расходится мой результат с результатом , это замена . Maxim 11:27, 10 февраля 2013 (UTC).