Обсуждение:Электромагнитная масса — различия между версиями
Maxim (обсуждение | вклад) (→По поводу интегралов) |
Maxim (обсуждение | вклад) (→По поводу интегралов) |
||
Строка 2: | Строка 2: | ||
: Всё зависит от того, что называть формальностью. Вокруг заряженной частицы есть поле. Это поле обладает энергией. Поэтому для измерения скорости заряженной частицы требуется приложить большую силу, чем для незаряженной с "той же" массой. Хотя, конечно, экспериментально отделить "механическую" массу от электромагнитной нельзя. Мы не умеем отключать и включать заряд частиц, без изменения их природы. Поэтому дело это темное. :) [[Участник:WikiSysop|Сергей Степанов]] 20:24, 14 ноября 2012 (UTC) | : Всё зависит от того, что называть формальностью. Вокруг заряженной частицы есть поле. Это поле обладает энергией. Поэтому для измерения скорости заряженной частицы требуется приложить большую силу, чем для незаряженной с "той же" массой. Хотя, конечно, экспериментально отделить "механическую" массу от электромагнитной нельзя. Мы не умеем отключать и включать заряд частиц, без изменения их природы. Поэтому дело это темное. :) [[Участник:WikiSysop|Сергей Степанов]] 20:24, 14 ноября 2012 (UTC) | ||
==По поводу интегралов== | ==По поводу интегралов== | ||
− | Такой вопрос: как именно в | + | Такой вопрос: как именно в интеграле <math>\ (5.105)</math> получилось именно такое значение? Для него я получил, направив вектор скорости по оси z в момент времени t = 0, |
− | |||
− | |||
− | |||
− | |||
<math>\ \int \eta^{0}\mathbf \eta f(\eta^{2})d^{3}\mathbf r = \frac{v}{c}\int z \left(\mathbf r - \frac{(\mathbf v \cdot \mathbf r )\mathbf v}{c^{2}} \right)f(-r^{2} - \frac{\gamma^{2}v^{2}}{c^{2}}z^{2})d^{3}\mathbf r = \mathbf k \frac{v}{c}\int z \left( z - z \frac{v^{2}}{c^{2}}\right)f(-r^{2} - \frac{\gamma^{2}v^{2}}{c^{2}}z^{2})d^{3}\mathbf r = |z -> \frac{z}{\gamma}, d^{3}\mathbf r -> \frac{d^{3}\mathbf r}{\gamma}| = </math> | <math>\ \int \eta^{0}\mathbf \eta f(\eta^{2})d^{3}\mathbf r = \frac{v}{c}\int z \left(\mathbf r - \frac{(\mathbf v \cdot \mathbf r )\mathbf v}{c^{2}} \right)f(-r^{2} - \frac{\gamma^{2}v^{2}}{c^{2}}z^{2})d^{3}\mathbf r = \mathbf k \frac{v}{c}\int z \left( z - z \frac{v^{2}}{c^{2}}\right)f(-r^{2} - \frac{\gamma^{2}v^{2}}{c^{2}}z^{2})d^{3}\mathbf r = |z -> \frac{z}{\gamma}, d^{3}\mathbf r -> \frac{d^{3}\mathbf r}{\gamma}| = </math> | ||
Строка 12: | Строка 8: | ||
<math>\ = \frac{\mathbf v}{c \gamma}\int z^{2}f(-r^{2})d^{3}\mathbf r = \frac{4 \pi \mathbf v}{3 c \gamma}\int f(-r^2 )r^{4}dr</math>. | <math>\ = \frac{\mathbf v}{c \gamma}\int z^{2}f(-r^{2})d^{3}\mathbf r = \frac{4 \pi \mathbf v}{3 c \gamma}\int f(-r^2 )r^{4}dr</math>. | ||
− | Можете подсказать, где ошибки? [[Участник:Maxim|Maxim]] 11:27, 10 февраля 2013 (UTC). | + | Можете подсказать, где есть ошибки? [[Участник:Maxim|Maxim]] 11:27, 10 февраля 2013 (UTC). |
Версия 11:32, 10 февраля 2013
А ведь введение электромагнитной массы - чистая формальность? Maxim 05:09, 14 ноября 2012 (UTC) .
- Всё зависит от того, что называть формальностью. Вокруг заряженной частицы есть поле. Это поле обладает энергией. Поэтому для измерения скорости заряженной частицы требуется приложить большую силу, чем для незаряженной с "той же" массой. Хотя, конечно, экспериментально отделить "механическую" массу от электромагнитной нельзя. Мы не умеем отключать и включать заряд частиц, без изменения их природы. Поэтому дело это темное. :) Сергей Степанов 20:24, 14 ноября 2012 (UTC)
По поводу интегралов
Такой вопрос: как именно в интеграле получилось именно такое значение? Для него я получил, направив вектор скорости по оси z в момент времени t = 0,
.
Можете подсказать, где есть ошибки? Maxim 11:27, 10 февраля 2013 (UTC).