Обсуждение:Электромагнитная масса

А ведь введение электромагнитной массы - чистая формальность? Maxim 05:09, 14 ноября 2012 (UTC) .

Всё зависит от того, что называть формальностью. Вокруг заряженной частицы есть поле. Это поле обладает энергией. Поэтому для измерения скорости заряженной частицы требуется приложить большую силу, чем для незаряженной с "той же" массой. Хотя, конечно, экспериментально отделить "механическую" массу от электромагнитной нельзя. Мы не умеем отключать и включать заряд частиц, без изменения их природы. Поэтому дело это темное. :) Сергей Степанов 20:24, 14 ноября 2012 (UTC)

По поводу интегралов

Такой вопрос: как именно в интегралах $\ (5.104),(5.105)$ получились именно такие значения? Для них я получил, направив вектор скорости по оси z в момент времени t = 0,

$\ \int \eta ^{0}\mathbf {\eta } f(\eta ^{2})d^{3}\mathbf {r} ={\frac {v}{c}}\int z\left(\mathbf {r} -{\frac {(\mathbf {v} \cdot \mathbf {r} )\mathbf {v} }{c^{2}}}\right)f(-r^{2}-{\frac {\gamma ^{2}v^{2}}{c^{2}}}z^{2})d^{3}\mathbf {r} =\mathbf {k} {\frac {v}{c}}\int z\left(z-z{\frac {v^{2}}{c^{2}}}\right)f(-r^{2}-{\frac {\gamma ^{2}v^{2}}{c^{2}}}z^{2})d^{3}\mathbf {r} =|z->{\frac {z}{\gamma }},d^{3}\mathbf {r} ->{\frac {d^{3}\mathbf {r} }{\gamma }}|=$

$\ ={\frac {\mathbf {v} }{c\gamma ^{3}}}\int z^{2}f(-r^{2})d^{3}\mathbf {r} ={\frac {4\pi \mathbf {v} }{3c\gamma }}\int f(-r^{2})r^{4}dr$.

Можете подсказать, где есть ошибки? Основное, из-за чего и расходится мой результат с результатом $\ (5.105)$, это замена $\ z={\frac {z'}{\gamma }}$. Maxim 11:27, 10 февраля 2013 (UTC).